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最佳答案：第一图最后一式,概率密度是(Ψ*)Ψ,是[Σ(Cn*)…e^(i En t/h)][ΣCn…e^(-i En t/h)],这两个多项式相乘不会完全没有含t项的,
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最佳答案：电子具有波粒二象性从波的角度,薛定谔推出著名的波动方程,也就是你说的波函数从粒子的角度,海森堡推出矩阵模型,后来被狄拉克用经典的泊松括号表达但二者,其实都源自于
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最佳答案：的确,单单一个波函数并无法具体地形容一个量子系统的状态,只能模糊地形容,例如：这粒子在某某时候,出现在某某范围的机会是50%.若在宏观下（即取多个样本观察）,的
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最佳答案：这个可以用斯托克斯公式证明.将波函数在空间内的线积分转化为波函数对x的偏导的面积分,所以波函数对x的偏导在无穷远处也是0
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最佳答案：你所给的波函数是自由粒子在坐标表象的表达式.其动量是定值,坐标的不确定度为无穷大.Ψ(x,0)用傅里叶变换变到动量空间后应该是δ（P—P0）（狄拉克函数）,该自
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最佳答案：首先不是Ψ的平方,而是Ψ*Ψ 表示概率密度.这里是模的平方,而不是简单的把波函数平方.如果你要算概率的话还要积分的.
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最佳答案：波函数归一化,就是=∫=1.中间使用的的是粒子数密度算符.这个算符和hamilton算符H是对易的,所以粒子密度是一个守恒量,不随时间变化.具体算例要等你学到含
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最佳答案：无限深方势阱的解就是三角函数sin或cos.在边界处为零.振幅使函数的平方归一化.范围是-a,a的波函数是根号(1/a)sin nπ(x+a)/2a范围是0,a
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最佳答案：不但波函数是连续的,而且导数也必须是连续的.从波动力学的角度来讲,这些波函数都是薛定谔方程的解,而薛定谔方程中包含波函数的二次导数,所以要求波函数是连续、有连续
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最佳答案：微分解法在求解偏微分方程时将波函数的具体形式与能量量子化一并解出.可以先不加边界条件,这样可得两组解,一组是无穷远波函为零伴随着能量分立,一组是无穷远波函也无穷